مقاله ppppn pppn و ppn ، pn ، بررسی برهمکنش قویهستهای در سیستمهای با word
مقاله ppppn pppn و ppn ، pn ، بررسی برهمکنش قویهستهای در سیستمهای با word دارای 6 صفحه می باشد و دارای تنظیمات در microsoft word می باشد و آماده پرینت یا چاپ است
فایل ورد مقاله ppppn pppn و ppn ، pn ، بررسی برهمکنش قویهستهای در سیستمهای با word کاملا فرمت بندی و تنظیم شده در استاندارد دانشگاه و مراکز دولتی می باشد.
این پروژه توسط مرکز مرکز پروژه های دانشجویی آماده و تنظیم شده است
توجه : در صورت مشاهده بهم ریختگی احتمالی در متون زیر ،دلیل ان کپی کردن این مطالب از داخل فایل ورد می باشد و در فایل اصلی مقاله ppppn pppn و ppn ، pn ، بررسی برهمکنش قویهستهای در سیستمهای با word،به هیچ وجه بهم ریختگی وجود ندارد
بخشی از متن مقاله ppppn pppn و ppn ، pn ، بررسی برهمکنش قویهستهای در سیستمهای با word :
مقدمه
بررسی برهمکنش قوی انگیزه اصلی مطالعه اتمهای اگزوتیک بوده است، که این مورد در واقع مهمترین کاربرد این اتمها میباشد و در زمینه فیزیک هستهای شگفت قرار دارد .[1] در صورت توقف کائون در ماده به دلیلی منفی بودن بار کائون و جرم زیاد آن نسبت به الکترون، میتواند جایگزین الکترونهای اتمی در ماده شود و یک اتم کائونی شکل بگیرد. پس از واانگیختگی کائون با گذارهای الکترومغناطیسی متوالی به ترازهای اتمی پایینتر، الکترون اوژه و پرتوهای Xگسیل میشود تا زمانی که در حالتی با پایینترین عدد کوانتومی اصلی n قرار گیرد، در این حالت اثر الکترونهای اتمی کاملاً قابل چشم پوشی میگردد و اتم کائونی ساختار بسیار ساده شبه هیدروژنی را به خود میگیرد .[2] به دلیل کوچک بودن شعاع بور این اتمها نسبت به اتمهای معمولی، همپوشانی قابل ملاحظهای از تابع موج ذره با هسته ایجاد میشود و اگر ذره یک هادرون باشد علاوه بر برهمکنش الکترومغناطیسیبرهمکنش قوی نیز با هسته خواهد داشت. این برهمکنش علاوه بر جابهجا کردن حالتهای اتمی نسبت به حالت الکترومغناطیسی خالص، به دلیل امکان جذب ذره توسط هسته موجب پهن شدگی آنها نیز خواهد شد.طیف نگاری دقیق پرتوهای X اتمهای کائونی یک امکان منحصر به فرد برای اندازهگیری دقیق برهمکنش قوی
21st Iranian Nuclear Conference 25-26Feb 2015 University of Isfahan
_ ت و ی_ ن ا س _ ه _ی ان
6و7 ا” د ماه 3931 دا+ گاه ) هان
کائون-هسته فراهم میآورد، که با اندازهگیری پهنا و جابهجایی پرتوهای X ناشی از برهمکنش قوی این کار را انجام میدهند .[2]با اندازهگیری این دو کمیت میتوان بعضی از مدلهای پدیده شناسی را مورد آزمون قرار داد ] .[3
پس از جذب کائون توسط هسته، حالتهای هستهای تشکیل میشود که بسیار عمیقتر و پهنتر از ترازهای اتمی هستند. این ترازها به دلیل برهمکنش قوی هادرون با هسته به وجود آمدهاند و در غیاب این برهمکنش وجود نخواهند داشت .[4] با توجه به نتایج تجربی و تحلیلهای انجام شده پس از جذب کائون در هسته یک حالت شبه مقید ( ) تشکیل میشود،سپس کائون در محیط هسته نفوذ پیدا میکند و پس از برهمکنش با دیگر نوکلئونها، حالتهای مقید هستهای را تشکیل میدهد .[5]
آزمایشهای بسیاری به منظور مطالعه اتمهای اگزوتیک شکل گرفته است. اکنون مطالعه اتمهای کائونی یکی از فعالیتهای اصلی در شتابدهندههایDANEدر Frascati ایتالیا و KEK در ژاپن است .[6]
روش کار
به صورت تحلیلی با حل معادله کلین-گوردن و استفاده از پتانسیل اپتیکی و کولنی، میتوان به محاسبه ترازهای انرژی، پهنا و جابهجایی آنها پرداخت. در این مقاله به محاسبه حالتهای بسیار مقید ناشی شده از برهمکنش قوی کائون با هسته، در هستههای pn، ppn، pppn و ppppn میپردازیم. قابل بیان است که هستههای pppn و ppppnدر حالت عادی نامقیدند و حضور کائون در آنها، سبب تشکیل سیستمهای مقید میشود. با بررسی این سیستمها تاثیر افزایش پروتونها در تغییر انرژی حالت مقید و پهنای آن، که از برهمکنش قوی ناشی میشوند را مورد بررسی قرار میدهیم. برای توصیف برهمکنش قوی بین کائون و هستهاز پتانسیل اپتیکی پدیده شناختی فریدمن [7]استفاده میکنیم که برای هستههای سبک با معادله (1) داده میشود:
] ( )(1) ° = 0/16 ( ° ) ° + ° [ 1 + = 4 2 چگالی متوسط ناحیه
هستهای است. 018 / 273 ± 0 / = 0 ، 62 / = . 15 + 0 ° و 04) + / 62 ± 0 / = [(1 °
/
0/028 ± 0/009 ] از بهترین برازشها حاصل شدهاند، جرم کاهشیافته کائون-هسته و M جرم
A
نوکلئون میباشد.( ) چگالی ناحیه هستهای و
عدد جرمی هسته مورد نظر است.
چگالی هستهای عنصر اصلی پتانسیل اپتیکی است.مدلی که اینجا برای محاسبه چگالی به کار بردهایم از حل معادله شرودینگر برای یک سیستم چند ذرهای (برحسب تعداد نوکلئونهای هسته) بهدست میآید، به این صورت
21st Iranian Nuclear Conference 25-26Feb 2015 University of Isfahan
_ ت و ی_ ن ا س _ ه _ی ان
6و7 ا” د ماه 3931 دا+ گاه ) هان
که هسته را به صورت یک سیستم با چند ذره یکسان (نوکلئونها) و فاقد اسپین، با مختصات r1، r2، r3 و; و مرکز جرم R در نظر میگیریم. طبق مدل پوستهای، هرکدام از نوکلئونها را داخل پتانسیل مؤثر نوسانگر هماهنگ فرض میکنیم. معادله شرودینگر و تابع موج چنین سیستمی به صورت رابطه (2) میباشد:
2
تابع موج این سیستم برحسب مختصات مرکز جرم و مکان ذرات به صورت زیر میباشد:
با استفاده از مختصات ژاکوبی، تابع موج یک نوکلئون در حضور سایر نوکلئونها را بهدست میآوریم، و با نرمالیزه کردن و به توان دو رساندن آن، چگالی یک نوکلئون در حضور سایر نوکلئونها حاصل میشود،که به صورترابطه (4) میباشد و اگر آن را درتعداد پروتونها ضرب کنیم، چگالی بار، و اگر در تعداد نوترونها ضرب کنیم، چگالی نوترونی هسته بهدست میآید.[8]
_ شعاع ریشه میانگین مربعی هسته است که با استفاده از رابطه = ° با ° = 1 /2 آن را محاسبه کردیم.برهمکنش بین کائون و هسته را به صورت یک برهمکنش دوجسمی در نظر میگیریم و با حل معادله کلین-گوردن که به صورت رابطه((5 میباشد[2]،با روش عددی نومیروف [9]،به محاسبه حالتهای بسیار مقید هستهای ناشی شده از برهمکنش قوی کائون با هسته، میپردازیم.
که در این رابطه جرم کاهش یافته کائون-هسته، پتانسیل کولنی که برهمکنش الکترومغناطیسی بین کائون و هسته رانشان میدهد و شامل پتانسیل گریز از مرکز میباشد و پتانسیل اپتیکی ناشی از برهمکنش کائون-هسته است. با حل این معادله تابع موج ذره ( ) و انرژی حالت مقیدE، که دارای دوبخش حقیقی و موهومی است، به دست میآید. قسمت حقیقی آن مجموع انرژی بستگی و جرم سکون کائون، و قسمت موهومی آن نیمپهنای انرژی تراز مورد نظر را بهدست میدهد.
اشتراک‌گذاری: